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    <title>电动力学与狭义相对论</title>
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        <h3>电动力学与狭义相对论</h3>
        <ul class="posts">
            <li>
                <a href="#"><img src="../image/狭义相对论.png" width="200" height="140" /></a>
                <h5><a href="#"></a></h5>
                <div class="description">在电磁场的作用下，静止的媒质中一般可能发生三种过程：极化、磁化和传导。这些过程都会使媒质中出现宏观电流。极化和磁化的公式的另一个重要限制是不能应用于铁电和铁磁情况。铁磁质是常用的磁性媒质之一。另外，在强场情况，即使普通的媒质，也会出现非线性现象。当电场超过一定限值时，电介质甚至会被击穿。电磁波在各向异性介质中传播时，常会发生一些复杂的现象，如双折射等。在电动力学中，处理有媒质的电磁问题时，需要将麦克斯韦方程组和媒质的本构方程联立起来求解。对上面提到的那些特殊情况，须根据其本构方程作特殊研究，其中有的方面甚至发展成为电动力学的专门分支。</div>
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                <div class="description">两电荷之间本来就只有电场力而已 ，不过由于运动，产生了力的相对论效应，导致其大小发生了变化。于是我们就想出一个磁场力的概念，来解释这一现象，实际上却是坐标系的缘故。所以说磁场是电场的相对论效应(?)，或者应该说，磁场和电场在不同的参考系下可以相互转换。

再比如说，两根通电导线，导线里面有均匀的正负电荷在移动。正负电荷本来是相互抵消的，不过由于尺缩效应什么的，总之在另一根导线里的运动电荷看来，就变成了正电荷的密度大，负电荷的密度小，所以吸引之类的。

相对论效应通常由于需要极高的速度才能显现而在生活中可以忽略不计，然而由于导线内的电荷极多，由于正负电荷完全抵消，只要有微小的运动(?)产生的尺缩效应都可以产生可观的净电荷，产生显著的磁现象——或者说：电的相对论效应(?)

爱因斯坦也许就是发现了这一点，意识到了麦克斯韦方程其实可以通过这一手段来解决坐标系平权的问题，正是观察到了这一对称性
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